分析光源附加噪声的理论值和实验值的计算方法，分析附加噪声与系统的相关性。

SLD：超辐射发光二极管
光谱宽度经验公式
$$\Delta \lambda \approx \frac{{\lambda }^2}{hc}q{k}_{b}T$$
其中
$q$——典型值为1.8
$\lambda$——峰值工作波长
$$PS{D}_{RIN-SLD}\approx \frac{1}{\Delta f}$$
单位 $\mathrm{H}{\mathrm{z}}^{-1}$
$$\Delta f=c\frac{\Delta \lambda }{{\lambda }^2}$$

频谱不对称，定义等效的RIN，$\Delta \lambda$通过一样的式子计算
一般比SLD大，由于掺铒光纤光源的功率更大，因此实际的强度噪声大的多

光纤陀螺仪，中文书
散粒噪声：不相关的粒子流
$${\sigma }_{\dot{N}}^2=2\dot{N}\Delta f_{bw}$$
附加噪声：源于宽带光源谱宽范围内各个傅里叶分量之间的拍效应，在光电探测器的输出光电流中形成一种附加噪声。

$${\sigma }_{{\dot{N}}_{exc}}^2=\frac{{\dot{N}}^2\Delta f_{bw}}{{\Delta }_f}$$
$\Delta f_{bw}$——计数带宽（检测频带），计数时间的倒数
$\Delta f$——频宽

将粒子数的附加噪声转换为功率的附加噪声则有
$$(\frac{{\sigma }_P}{h\upsilon }{)}^2=\frac{P^2\Delta f_{bw}}{(h\upsilon {)}^2{\Delta }_f}$$
即：
$${\sigma }_P^2=\frac{P^2}{{\Delta }_f}\Delta f_{bw}$$
在上述理论计算式中，${\Delta }_f$可以通过激光光谱得到，P可以由光电探测测器探测平均功率得到，$\Delta f_{bw}$与探测的时间相关。通过以上数据计算出激光的附加噪声。

光纤陀螺仪，英文书
散粒噪声(shot noise)

经典的散粒噪声是不相关的离散粒子流，特别是离散的电子组成的电流。而激光器基础的噪声是散粒噪声是光子流。若每秒钟粒子流为$\dot{N}$，测量时间是$t_m$，则探测到的粒子数为
$$N=\dot{N}{t}_m$$
不确定性为$\sqrt{N}$
例如激光功率为13$\mu$W，波长1500nm，则光子流为$10^{14}$ 个每秒。若测量时间是1s（探测频率的带宽是$\Delta f_d=1Hz$），光子不确定性就是$10^7$ 个，相对不确定性就是$10^{-7}$ 。
其分布满足正态分布，标准差为：
$${\sigma }_{\dot{N}}=\sqrt{2\dot{N}\Delta f_d}$$
对于电流，由离散的电荷q组成，标准差为；
$${\sigma }_I=\sqrt{2qI\Delta f_d}$$
对于能量P的光，由离散的光子组成，标准差为：
$${\sigma }_{Ph}=\sqrt{2h\upsilon P\Delta f_d}$$
相对噪声功率谱密度(ralative noise power spectral density, PSD)：
$$\begin{array}{rl}& PS{D}_{\dot{N}}={\sigma }_{\dot{N}}^2/{\dot{N}}^2\cdot \Delta f_d=2/\dot{N}\\ & PS{D}_I={\sigma }_I^2/I^2\cdot \Delta f_d=2q/I\\ & PS{D}_{Ph}\end{array}$$